Ещё шаг к квантовому превосходству? Ученые достигли универсального управления четырьмя кубитами

Пост опубликован в блогах iXBT.com, его автор не имеет отношения к редакции iXBT.com
| Рассуждения | Наука и космос

Статья, опубликованная в журнале Nature Nanotechnology, знаменует собой значительный прорыв в области квантовых вычислений. Учёным удалось достичь полного когерентного контроля над четырьмя кубитами, реализованными на основе спинов электронных пар в массиве квантовых точек из германия. Это открытие не только демонстрирует впечатляющий уровень управления квантовой системой, но и указывает на перспективность использования подобных систем для построения масштабируемых квантовых компьютеров.

Квантовые точки: миниатюрные хранилища информации

В основе эксперимента лежат квантовые точки — крошечные полупроводниковые структуры, в которых электроны заперты в ограниченном пространстве. Поведение электронов в этих «клетках» подчиняется законам квантовой механики, что позволяет использовать их в качестве кубитов — фундаментальных элементов квантовых компьютеров. В данном исследовании использованы кубиты, кодированные в состояниях синглет-триплет — суперпозиция спиновых состояний пары электронов. Выбор данной системы обусловлен её потенциальными преимуществами перед другими типами кубитов: полностью электрическое управление за счёт применения импульсов напряжения, отсутствие необходимости в микроволновом облучении, что снижает потери энергии и улучшает когерентность.

Квантовые точки, вольная интерпретация
Автор: ИИ Copilot Designer//DALL·E 3 Источник: www.bing.com
Сложности масштабирования: от единиц к множеству

Создание квантового компьютера — задача невероятно сложная. Основные трудности связаны с необходимостью когерентного управления всё большим количеством кубитов, а также с минимизацией ошибок, неизбежных при работе с квантовыми системами. Хотя ранее были достигнуты успехи в управлении небольшими группами кубитов (до шести), масштабирование до больших массивов оставалось большой проблемой. Создать полноценную квантовую систему с множеством взаимодействующих кубитов крайне сложно из-за ограничений размеров и геометрических параметров наноразмерных устройств, а также из-за необходимости работы в криогенных условиях с высокочастотными электромагнитными полями. Исследование, описанное в статье, представляет собой важный шаг к преодолению этих сложностей.

a, Схематический рисунок, показывающий гетероструктуру Ge/SiGe и три слоя электродов затвора сверху для определения лестницы квантовых точек и чувствительных точек: экранирующие затворы (фиолетовый), плунжерные затворы (красный) и барьерные затворы (зеленый). Омические контакты (серые) простираются к германиевой квантовой яме, в которой заключены дырки. Диэлектрик из оксида алюминия между различными слоями затвора опущен для наглядности. b, Ложноцветное изображение сканирующего электронного микроскопа устройства, номинально идентичного тому, которое использовалось в измерениях. Восемь квантовых точек обозначены 1-8, а четыре датчика заряда для измерения зарядовых состояний в квантовых точках обозначены STL, STR, SBL и SBR, соответственно. Потенциалы квантовых точек управляются плунжерными затворами Pi, а междоузельные или туннельные связи между точками и датчиками управляются барьерными затворами bij или bi, где i или j обозначают соответствующий номер квантовой точки. Сверху показана схема лестничной структуры квантовых точек, где Q1-Q4 образованы вертикальными DQD. c-e, Энергетические уровни двухспиновых состояний в DQD как функция энергетического рассогласования εij между точками i и j. Пунктирные черные кружки обозначают положения S-T-антипереходов. f-i, Измеренные энергетические спектры, определяющие положения S-T-антипереходов, в зависимости от расстройки (εij) и напряжения на барьерном затворе (vbij) для вертикальных DQD 1-5 (f), 2-6 (g), 3-7 (h) и 4-8 (i) при B = 5 мТл. Цветная шкала показывает измеренную вероятность спинового триплета PT после инициализации вертикального DQD в синглетном состоянии (в (0,2) или (2,0)) и приложения импульса напряжения затвора (20 нс темп ввода, 50 или 60 нс ожидания, 0 нс темп вывода в режим СОВ для считывания) к детонации, показанной на горизонтальной оси, для различных vbij. Время нарастания 20 нс используется для обеспечения адиабатичности по отношению к туннельной связи (2 ГГц) при сохранении диабатичности по отношению к S-T-антикроссингу. Время ожидания близко к π-вращению для получения значительной вероятности триплета. На рисунках в верхней части панелей f-i изображены восемь точек, а темно-серая линия указывает, какая обменная связь активна в панели ниже.
Автор: Zhang, X., Morozova, E., Rimbach-Russ, M. et al. Источник: www.nature.com
Достигнутые результаты: точность и взаимодействие

Учёным удалось создать двумерный массив из восьми квантовых точек, организованных в виде лестницы. В этой структуре были определены четыре кубита синглет-триплетного типа, и осуществлено их когерентное управление. Достигнутая точность впечатляет: средняя точность однокубитных операций достигла 99,49-99,84%, а точность реализации двухкубитных вентилей — 73-90%. Экспериментально продемонстрирована возможность генерации и распределения запутанности между кубитами в массиве. Удалось создать отдалённое запутанное состояние Белла с достоверностью 75%.

a, b, Схемы импульсов, используемых для управления по оси x (a) и по оси y (b). В экспериментах импульс отстройки в a и b имеет темп 20 нс (не показан) от (2,0) до (1,1), аналогичный импульсу, используемому для энергетической спектроскопии. c-f, Экспериментальные результаты для поворотов по оси x для Q1 (c), Q2 (d), Q3 (e) и Q4 (f), показывающие измеренные вероятности триплетов PT в зависимости от времени ожидания и соответствующего барьерного напряжения δvbij. g, Измеренные PT для последовательности, показанной в b, в зависимости от времени ожидания и изменения барьерного напряжения δvb26. Позиция, где калибровка выполнена правильно, обозначена белой точкой. h, Численно рассчитанный PT как функция twait и отношения компонента по оси z к компоненту по оси x,. Параметры, использованные для расчета, взяты из g. i, Одноквантовые данные РБ для Q1-Q4, с PS — измеренными вероятностями целевого состояния. 95%-ные доверительные интервалы, основанные на статистических флуктуациях, меньше, чем точки данных. Числа в легенде — это извлеченные средние верности затворов, которые получены из верностей затворов Клиффорда с использованием коэффициента 3,625 (подробное разложение затворов см. в таблице 1 расширенных данных). Ошибки представляют собой 68%-ные доверительные интервалы (Methods). j, Таблица, показывающая однокубитные верности затворов Q1-Q4, измеренные с помощью GST. Ошибки представляют собой 95 % доверительные интервалы, рассчитанные с помощью гессиана функции логарифмического правдоподобия. Все приведенные данные измерены при B = 5 мТл.
Автор: Zhang, X., Morozova, E., Rimbach-Russ, M. et al. Источник: www.nature.com
Дальнейшие перспективы: путь к масштабируемым системам

Результаты исследования указывают на перспективность использования кубитов синглет-триплетного типа в качестве конкурентоспособной платформы для построения квантовых компьютеров. Успешное масштабирование управления спинами в расширенных билинейных массивах стало более реалистичным. Дальнейшее повышение точности двухкубитных операций является ключевым фактором на пути к созданию отказоустойчивых квантовых вычислений. Авторы предполагают, что система может быть использована для моделирования сложных физических явлений, таких как квантовый магнетизм.

a, Представление двух связанных DQD. S-T-кубиты имеют расщепление и (пренебрегая), которые управляются детунингами εij и εkl, соответственно. Связь между квитами Jcoup является средним значением Jik и Jjl между соответствующими точками, которые управляются εik и εjl. b, Уровни энергии двухквитовых состояний, где мы фиксируем εkl как положительно большую и сканируем εij. В положениях, где равны, образуется антикроссинг с зазором Jcoup (черные пунктирные кружки), который может быть использован для индуцирования SWAP-колебаний между и. Параметры, использованные в этом расчете, основаны на экспериментальных результатах для Q3-Q4, показанных на Дополнительном рис. 4c (здесь и далее см. ориг. исследование). c, Схема импульсов для операций SWAP. Мы начинаем в (0,2) или (2,0) при большой положительной или отрицательной подстройке, диабатически переводим один кубит в (1,1) при умеренной подстройке так, что он остается в ней, и переводим другой кубит в нулевую подстройку, где поворот на π за время tX переводит его в (остальные кубиты либо инициализируются до синглетов импульсами туда и обратно в (0,2) или (2,0), либо остаются в режиме (1,1) все время). В этот момент кубиты установлены в режим «тор». Далее мы импульсно подстраиваем оба кубита, чтобы их энергии вошли в резонанс, одновременно активируя Jik и Jjl. Это запустит SWAP-осцилляции между двумя кубитами. Пунктирные линии в импульсе εij показывают, что мы сканируем отстройку одного кубита, чтобы найти условие для SWAP-операций. После времени ожидания эволюции мы импульсно изменяем детунинг до конфигурации считывания СОВ для одного из кубитов. d-f, Экспериментальные результаты SWAP-осцилляций, показывающие измеренные вероятности синглетов PS как функцию времени ожидания операции и напряжения детунинга εij для Q1-Q2 (d), Q2-Q3 (e) и Q3-Q4 (f). Начальные состояния двух кубитов (до SWAP-осцилляций) обозначены сверху, а считываемая пара кубитов указана пунктирной стрелкой, показывающей направление импульса считывания. g, Квантовая схема, используемая для создания обобщенного состояния Белла между Q1 и Q2 и его характеризации с помощью QST. h, Измеренная двухквантовая матрица плотности Q1-Q2 после удаления ошибок SPAM и использования оценки максимального правдоподобия (MLE). i, Верность состояний и совпадение, оцененные из матриц плотности состояний Белла Q1-Q2, Q2-Q3 и Q3-Q4. Ошибки показывают неопределенность с 68%-ными доверительными интервалами (Методы). Данные на панелях d-f и h, i измерены при B = 5 мТл (дополнительные данные, полученные при B = 10 мТл, см. в Дополнительном примечании V).
Автор: Zhang, X., Morozova, E., Rimbach-Russ, M. et al. Источник: www.nature.com
Заключение

Статья демонстрирует значительный прогресс в области квантовых вычислений. Управление четырьмя взаимодействующими кубитами, реализованное с высокой точностью, приближает нас к созданию масштабируемых квантовых компьютеров. Дальнейшее совершенствование технологии, ориентированное на улучшение точности и снижение ошибок, обеспечит создание практически применимых квантовых вычислительных устройств.

Сейчас на главной

Новости

Публикации

Метеорный поток Леониды-2024: ждут ли нас сюрпризы? Прогноз и перспективы

Ноябрь — традиционное время для наблюдения за метеорным потоком Леониды, рожденным кометой Темпеля-Туттля. Каждый год в середине ноября Земля проходит сквозь шлейф пыли и обломков,...

Зачем живущие в джунглях Амазонки попугаи едят глину

В джунглях Амазонки на склонах оврагов можно наблюдать удивительное зрелище — десятки или даже сотни попугаев разных видов собираются на глиняных утесах, формируя пестрый птичий базар....

Двойные звёздные системы — транспорт внеземных цивилизаций? Новая гипотеза о межзвёздных путешествиях цивилизаций II типа

Вечная проблема — ограниченность ресурсов. Даже в масштабах космоса. Звезды, колыбели жизни, не вечны. Обитаемые зоны мигрируют, меняются, исчезают. И если где-то во Вселенной существуют...

Ещё шаг к квантовому превосходству? Ученые достигли универсального управления четырьмя кубитами

Статья, опубликованная в журнале Nature Nanotechnology, знаменует собой значительный прорыв в области квантовых вычислений. Учёным удалось достичь полного когерентного контроля над четырьмя...

Обзор геймпада для смартфонов EasySMX M05: прокачай свой скил

В этом обзоре я хотел бы поделиться с вами своим впечатлением о новой модели геймпада от популярного китайского бренда EasySMX. Компания предлагает широкую линейку игровых контроллеров, в том...

Мы — случайность? Новая модель переосмысливает вероятность жизни во Вселенной

Вопрос о существовании внеземной жизни волнует человечество веками. Попытки оценить вероятность её возникновения привели к созданию различных моделей, от знаменитого уравнения Дрейка до...